Վիքիպեդիայից՝ ազատ հանրագիտարանից
Content deleted Content added
Տող 93.
Տող 93.
== Արտաքին հղումներ ==
== Արտաքին հղումներ ==
* [http://mathworld.wolfram.com/Laplacian.html MathWorld description of Laplacian]
* [http://mathworld.wolfram.com/Laplacian.html MathWorld description of Laplacian]
{{Արտաքին հղումներ}}
[[Կատեգորիա:Դիֆերենցիալ հաշիվ]]
[[Կատեգորիա:Դիֆերենցիալ հաշիվ]]
12:09, 28 հունվարի 2017-ի տարբերակ
Լապլասի օպերատորլապլասիան, դելտա օպերատոր), մաթեմատիկական գործողություն, դիֆֆերենցման օպերատոր, որն ազդում է գծային տարածության հարթ ֆունկցիաների վրա: Նշանակվում է
Δ
{\displaystyle \ \Delta }
n-չափանի տարածությունում
F
{\displaystyle F\ }
(
∂
2
∂
x
1
2
+
∂
2
∂
x
2
2
+
…
+
∂
2
∂
x
n
2
)
F
{\displaystyle \left({\partial ^{2} \over \partial x_{1}^{2}}+{\partial ^{2} \over \partial x_{2}^{2}}+\ldots +{\partial ^{2} \over \partial x_{n}^{2}}\right)F}
Լապլասի օպերատորը համարժեք է գրադիենտի և դիվերգենցիայի հաջորդական կիրառմանը՝
Δ
=
div
grad
{\displaystyle \Delta =\operatorname {div} \,\operatorname {grad} }
Դեկարտյան կոորդինատական համակարգում Լապլասի օպերատորը գրվում է հետևյալ կերպ՝
Δ
=
∇
⋅
∇
=
∇
2
{\displaystyle \Delta =\nabla \cdot \nabla =\nabla ^{2}}
Լապլասի օպերատորը սիմետրիկ է: Լապլասի օպերատորը տարբեր կոորդինական համակարգերում Եռաչափ տարածության մեջ կորագիծ օրթոգոնալ
q
1
,
q
2
,
q
3
{\displaystyle q_{1},\ q_{2},\ q_{3}}
Δ
f
(
q
1
,
q
2
,
q
3
)
=
div
grad
f
(
q
1
,
q
2
,
q
3
)
=
{\displaystyle \Delta f(q_{1},\ q_{2},\ q_{3})=\operatorname {div} \,\operatorname {grad} \,f(q_{1},\ q_{2},\ q_{3})=}
=
1
H
1
H
2
H
3
[
∂
∂
q
1
(
H
2
H
3
H
1
∂
f
∂
q
1
)
+
∂
∂
q
2
(
H
1
H
3
H
2
∂
f
∂
q
2
)
+
∂
∂
q
3
(
H
1
H
2
H
3
∂
f
∂
q
3
)
]
,
{\displaystyle ={\frac {1}{H_{1}H_{2}H_{3}}}\left[{\frac {\partial }{\partial q_{1}}}\left({\frac {H_{2}H_{3}}{H_{1}}}{\frac {\partial f}{\partial q_{1}}}\right)+{\frac {\partial }{\partial q_{2}}}\left({\frac {H_{1}H_{3}}{H_{2}}}{\frac {\partial f}{\partial q_{2}}}\right)+{\frac {\partial }{\partial q_{3}}}\left({\frac {H_{1}H_{2}}{H_{3}}}{\frac {\partial f}{\partial q_{3}}}\right)\right],}
որտեղ
H
i
{\displaystyle H_{i}\ }
Լամեի գործակիցն է: Գլանային կոորդինատներով`
Δ
f
=
1
r
∂
∂
r
(
r
∂
f
∂
r
)
+
∂
2
f
∂
z
2
+
1
r
2
∂
2
f
∂
φ
2
{\displaystyle \Delta f={1 \over r}{\partial \over \partial r}\left(r{\partial f \over \partial r}\right)+{\partial ^{2}f \over \partial z^{2}}+{1 \over r^{2}}{\partial ^{2}f \over \partial \varphi ^{2}}}
Սֆերիկ կոորդինատական համակարգում (եռաչափ տարածություն)՝
Δ
f
=
1
r
2
∂
∂
r
(
r
2
∂
f
∂
r
)
+
1
r
2
sin
θ
∂
∂
θ
(
sin
θ
∂
f
∂
θ
)
+
1
r
2
sin
2
θ
∂
2
f
∂
φ
2
{\displaystyle \Delta f={1 \over r^{2}}{\partial \over \partial r}\left(r^{2}{\partial f \over \partial r}\right)+{1 \over r^{2}\sin \theta }{\partial \over \partial \theta }\left(\sin \theta {\partial f \over \partial \theta }\right)+{1 \over r^{2}\sin ^{2}\theta }{\partial ^{2}f \over \partial \varphi ^{2}}}
կամ
Δ
f
=
1
r
∂
2
∂
r
2
(
r
f
)
+
1
r
2
sin
θ
∂
∂
θ
(
sin
θ
∂
f
∂
θ
)
+
1
r
2
sin
2
θ
∂
2
f
∂
φ
2
.
{\displaystyle \Delta f={1 \over r}{\partial ^{2} \over \partial r^{2}}\left(rf\right)+{1 \over r^{2}\sin \theta }{\partial \over \partial \theta }\left(\sin \theta {\partial f \over \partial \theta }\right)+{1 \over r^{2}\sin ^{2}\theta }{\partial ^{2}f \over \partial \varphi ^{2}}.}
Այն դեպքում, երբ
f
=
f
(
r
)
{\displaystyle \ f=f(r)}
Δ
f
=
d
2
f
d
r
2
+
n
−
1
r
d
f
d
r
.
{\displaystyle \Delta f={d^{2}f \over dr^{2}}+{n-1 \over r}{df \over dr}.}
Պարաբոլական կոորդինատական համակարգում (եռաչափ տարածություն )՝
Δ
f
=
1
σ
2
+
τ
2
[
1
σ
∂
∂
σ
(
σ
∂
f
∂
σ
)
+
1
τ
∂
∂
τ
(
τ
∂
f
∂
τ
)
]
+
1
σ
2
τ
2
∂
2
f
∂
φ
2
{\displaystyle \Delta f={\frac {1}{\sigma ^{2}+\tau ^{2}}}\left[{\frac {1}{\sigma }}{\frac {\partial }{\partial \sigma }}\left(\sigma {\frac {\partial f}{\partial \sigma }}\right)+{\frac {1}{\tau }}{\frac {\partial }{\partial \tau }}\left(\tau {\frac {\partial f}{\partial \tau }}\right)\right]+{\frac {1}{\sigma ^{2}\tau ^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}}}
Գլանային պարաբոլական կոորդինատական համակարգում՝
Δ
F
(
u
,
v
,
z
)
=
1
c
2
(
u
2
+
v
2
)
[
∂
2
F
∂
u
2
+
∂
2
F
∂
v
2
]
+
∂
2
F
∂
z
2
.
{\displaystyle \Delta F(u,v,z)={\frac {1}{c^{2}(u^{2}+v^{2})}}\left[{\frac {\partial ^{2}F}{\partial u^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}F}{\partial v^{2}}}\right]+{\frac {\partial ^{2}F}{\partial z^{2}}}.}
Ընդհանուր կորագիծ կոորդինատներ և Ռիմանի տարածություն Դիցուք հարթ բազմաձև
X
{\displaystyle X}
g
i
j
{\displaystyle g_{ij}}
մետրիկական թենզոր է
X
{\displaystyle X}
d
s
2
=
∑
i
,
j
=
1
n
g
i
j
d
x
i
d
x
j
{\displaystyle ds^{2}=\sum _{i,j=1}^{n}g_{ij}dx^{i}dx^{j}}
g
i
j
{\displaystyle g^{ij}}
(
g
i
j
)
−
1
{\displaystyle (g_{ij})^{-1}}
g
=
det
g
i
j
=
(
det
g
i
j
)
−
1
{\displaystyle g=\operatorname {det} g_{ij}=(\operatorname {det} g^{ij})^{-1}}
F
i
{\displaystyle F^{i}}
F
{\displaystyle F}
դիվերգենցիան (որը ներկայացնում է
∑
i
F
i
∂
∂
x
i
{\displaystyle \sum _{i}F^{i}{\frac {\partial }{\partial x^{i}}}}
X բազմաձևի վրա որոշվում է հետևյալ բանաձևով՝
div
F
=
1
g
∑
i
=
1
n
∂
∂
x
i
(
g
F
i
)
{\displaystyle \operatorname {div} F={\frac {1}{\sqrt {g}}}\sum _{i=1}^{n}{\frac {\partial }{\partial x^{i}}}({\sqrt {g}}F^{i})}
իսկ f ֆունկցիայի գրադիենտի բաղադրիչները որոշվում են հետևյալ կերպ՝
(
∇
f
)
j
=
∑
i
=
1
n
g
i
j
∂
f
∂
x
i
.
{\displaystyle (\nabla f)^{j}=\sum _{i=1}^{n}g^{ij}{\frac {\partial f}{\partial x^{i}}}.}
Լապլաս-Բելտրամի օպերատորը
X
{\displaystyle X}
Δ
f
=
div
(
∇
f
)
=
1
g
∑
i
=
1
n
∂
∂
x
i
(
g
∑
k
=
1
n
g
i
k
∂
f
∂
x
k
)
.
{\displaystyle \Delta f=\operatorname {div} (\nabla f)={\frac {1}{\sqrt {g}}}\sum _{i=1}^{n}{\frac {\partial }{\partial x^{i}}}{\Big (}{\sqrt {g}}\sum _{k=1}^{n}g^{ik}{\frac {\partial f}{\partial x^{k}}}{\Big )}.}
Δ
f
{\displaystyle \Delta f}
Կիրառություն Լապլլասի օպերատորի օգնությամբ հեշտորեն գրվում է Լապլասի , Պուասոնի և ալիքային հավասարումները :
Ֆիզիկայում Լապլասի օպերատորը հաճախակի օգտագործվում է էլեկտրադինամիկայում , քվանտային մեխանիկայում :
Վարիացիա և ընդհանրացում Տես նաև Արտաքին հղումներ 
![{\displaystyle ={\frac {1}{H_{1}H_{2}H_{3}}}\left[{\frac {\partial }{\partial q_{1}}}\left({\frac {H_{2}H_{3}}{H_{1}}}{\frac {\partial f}{\partial q_{1}}}\right)+{\frac {\partial }{\partial q_{2}}}\left({\frac {H_{1}H_{3}}{H_{2}}}{\frac {\partial f}{\partial q_{2}}}\right)+{\frac {\partial }{\partial q_{3}}}\left({\frac {H_{1}H_{2}}{H_{3}}}{\frac {\partial f}{\partial q_{3}}}\right)\right],}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/20976c3be6b574fb20939f284033ac2c05f005ac)
![{\displaystyle \Delta f={\frac {1}{\sigma ^{2}+\tau ^{2}}}\left[{\frac {1}{\sigma }}{\frac {\partial }{\partial \sigma }}\left(\sigma {\frac {\partial f}{\partial \sigma }}\right)+{\frac {1}{\tau }}{\frac {\partial }{\partial \tau }}\left(\tau {\frac {\partial f}{\partial \tau }}\right)\right]+{\frac {1}{\sigma ^{2}\tau ^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/70817e419f2c0c845d8e553d32111fb9d54f2971)
![{\displaystyle \Delta F(u,v,z)={\frac {1}{c^{2}(u^{2}+v^{2})}}\left[{\frac {\partial ^{2}F}{\partial u^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}F}{\partial v^{2}}}\right]+{\frac {\partial ^{2}F}{\partial z^{2}}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1b52cf63665f311548adc0b0285c91488fe08de4)
