«Օհմի օրենք»–ի խմբագրումների տարբերություն
չ clean up, փոխարինվեց: : → ։ (10), → oգտվելով ԱՎԲ |
No edit summary |
||
| Տող 1. | Տող 1. | ||
==Օհմի օրենք== |
|||
| ⚫ | |||
[[Պատկեր:Vir ru.png|մինի|աջից|Օհմի օրենք]] |
|||
| ⚫ | |||
հաղորդիչով անցնող հոսանքի ուժի '''(I)''' և այդ հաղորդչի երկու սևեռված կետերի<br /> |
|||
I-հոսանքի ուժ<br /> |
|||
(կտրվածքների) պոտենցիալների տարբերության '''(լարման, U)''' միջև. '''U=rI'''։ <br /> |
|||
R-շղթայի դիմադրություն ]] ուժի (I) և այդ հաղորդչի երկու սևեռված կետերի(կտրվածքների) պոտենցիալների տարբերության (լարման, U) միջև. U=rI։ Համեմատականության r գործակիցը կոչվում է օհմական դիմադրություն կամպարզապես հաղորդիչի տվյալ տեղամասի դիմադրություն։ Հայտնագործել է [[Գեորգ Օհմ|Գեորգ Օհմը]] 1826 թ-ին։ Ընդհանուր դեպքում I-ի և U-ի կախումը ոչ գծային է, սակայն գործնականում, լարումների որոշակի միջակայքում այն կարելի է համարել գծային և կիրառել Օհմի օրենքը։ Վերը գրված տեսքով Օհմի օրենքը ճիշտ է շղթայի՝ էլշուի աղբյուրներ չպարունակող տեղամասերի համար։ Այդպիսի աղբյուրների (կուտակիչ գեներատորներ ևն) առկայության դեպքում Օհմի օրենքն ունի rI=U+Ɛ տեսքը, որտեղ Ɛ-ն տվյալ տեղամասում պարունակվող բոլոր աղբյուրների էլշուն է։ Փակ շղթայի համար Օհմի օրենքը ստանում է r_nI=Ɛ տեսքը, որտեղ r_n=r+r_i-ն շղթայի լրիվդիմադրությունն է՝ արտաքին r և էլշուի աղբյուրի ներքին (r_i) դիմադրությունների գումարը։Օհմի օրենքի ընդհանրացումը ճյուղավորված շղթայի համար Կիրխհոֆի երկրորդ կանոնն է։ Օհմի օրենքը կարելի է գրել դիֆերենցիալ տեսքով՝ ρյ=E+E_կողմ. կամ յ=σ(E+E_կողմ.), որտեղ յ-ն հոսանքի խտությունն է, ρ-ն՝ հաղորդչի տեսակարար դիմադրությունը, σ=1/ρ-ն՝ տեսակարար էլեկտրոհաղորդականությունը, E-ն՝ պոտենցիալ էլեկտրական դաշտի լարվածությունը, E_կողմ.-ը՝ ոչ էլեկտրաստատիկ բնույթի ուժերի (ինդուկցիոն, քիմիական, ջերմային ևն) ստեղծված կողմնակի դաշտի լարվածությունը:Օհմի օրենքը կոմպլեքս տեսքով ճիշտ է նաև սինուսարդային քվազիստացիոնար հոսանքների համար. zI=Ɛ, որտեղ z=r+ix-ը լրիվ կոմպլեքս դիմադրությունն է (r-ը շղթայի ակտիվ դիմադրությունն է, x-ը ռեակտիվ դիմադրությունը): |
|||
Համեմատականության '''r''' գործակիցը կոչվում է օհմական դիմադրություն կամ<br /> |
|||
պարզապես հաղորդիչի տվյալ տեղամասի դիմադրություն։ Հայտնագործել է [[Գեորգ Օհմը|Գեորգ Օհմ]] 1826 թ-ին։<br /> |
|||
Ընդհանուր դեպքում I-ի և U-ի կախումը ոչ գծային է, սակայն գործնականում,<br /> |
|||
լարումների որոշակի միջակայքում այն կարելի է համարել գծային և կիրառել Օհմի օրենքը։<br /> |
|||
Վերը գրված տեսքով Օհմի օրենքը ճիշտ է շղթայի՝ էլշուի աղբյուրներ չպարունակող <br /> |
|||
տեղամասերի համար։ Այդպիսի աղբյուրների (կուտակիչ գեներատորներ ևն)<br /> |
|||
առկայության դեպքում Օհմի օրենքն ունի '''rI=U+Ɛ''' տեսքը, որտեղ '''Ɛ'''-ն <br /> |
|||
տվյալ տեղամասում պարունակվող բոլոր աղբյուրների էլշուն է։ Փակ շղթայի համար <br /> |
|||
Օհմի օրենքը ստանում է '''r_nI=Ɛ''' տեսքը, որտեղ '''r_n=r+r_i'''-ն շղթայի լրիվ<br /> |
|||
դիմադրությունն է՝ արտաքին '''r''' և էլշուի աղբյուրի ներքին '''(r_i)''' դիմադրությունների գումարը։<br /> |
|||
Օհմի օրենքի ընդհանրացումը ճյուղավորված շղթայի համար<br /> |
|||
Կիրխհոֆի երկրորդ կանոնն է։ Օհմի օրենքը կարելի է գրել դիֆերենցիալ տեսքով՝ <br /> |
|||
'''ρյ=E+E_կողմ.''' կամ '''յ=σ(E+E_կողմ.)''', որտեղ '''յ'''-ն հոսանքի խտությունն է, '''ρ'''-ն՝ հաղորդչի տեսակարար դիմադրությունը, |
|||
'''σ=1/ρ-ն'''՝ տեսակարար էլեկտրոհաղորդականությունը, '''E'''-ն՝ պոտենցիալ էլեկտրական դաշտի լարվածությունը, '''E_կողմ.'''-ը՝ ոչ էլեկտրաստատիկ բնույթի ուժերի (ինդուկցիոն, քիմիական, ջերմային ևն) ստեղծված կողմնակի դաշտի լարվածությունը։<br /> |
|||
Օհմի օրենքը կոմպլեքս տեսքով ճիշտ է նաև սինուսարդային քվազիստացիոնար հոսանքների համար. '''zI=Ɛ''',<br /> |
|||
որտեղ z=r+ix-ը լրիվ կոմպլեքս դիմադրությունն է (r-ը շղթայի ակտիվ դիմադրությունն է, x-ը ռեակտիվ դիմադրությունը)։<br /> |
|||
18:46, 8 Մայիսի 2014-ի տարբերակ
Օհմի օրենք
Օհմի օրենք , էլեկտրական շղթայի հիմնական օրենքներից մեկը. կապ է հաստատում հաղորդիչով անցնող հոսանքի
I-հոսանքի ուժ
R-շղթայի դիմադրություն
ուժի (I) և այդ հաղորդչի երկու սևեռված կետերի(կտրվածքների) պոտենցիալների տարբերության (լարման, U) միջև. U=rI։ Համեմատականության r գործակիցը կոչվում է օհմական դիմադրություն կամպարզապես հաղորդիչի տվյալ տեղամասի դիմադրություն։ Հայտնագործել է Գեորգ Օհմը 1826 թ-ին։ Ընդհանուր դեպքում I-ի և U-ի կախումը ոչ գծային է, սակայն գործնականում, լարումների որոշակի միջակայքում այն կարելի է համարել գծային և կիրառել Օհմի օրենքը։ Վերը գրված տեսքով Օհմի օրենքը ճիշտ է շղթայի՝ էլշուի աղբյուրներ չպարունակող տեղամասերի համար։ Այդպիսի աղբյուրների (կուտակիչ գեներատորներ ևն) առկայության դեպքում Օհմի օրենքն ունի rI=U+Ɛ տեսքը, որտեղ Ɛ-ն տվյալ տեղամասում պարունակվող բոլոր աղբյուրների էլշուն է։ Փակ շղթայի համար Օհմի օրենքը ստանում է r_nI=Ɛ տեսքը, որտեղ r_n=r+r_i-ն շղթայի լրիվդիմադրությունն է՝ արտաքին r և էլշուի աղբյուրի ներքին (r_i) դիմադրությունների գումարը։Օհմի օրենքի ընդհանրացումը ճյուղավորված շղթայի համար Կիրխհոֆի երկրորդ կանոնն է։ Օհմի օրենքը կարելի է գրել դիֆերենցիալ տեսքով՝ ρյ=E+E_կողմ. կամ յ=σ(E+E_կողմ.), որտեղ յ-ն հոսանքի խտությունն է, ρ-ն՝ հաղորդչի տեսակարար դիմադրությունը, σ=1/ρ-ն՝ տեսակարար էլեկտրոհաղորդականությունը, E-ն՝ պոտենցիալ էլեկտրական դաշտի լարվածությունը, E_կողմ.-ը՝ ոչ էլեկտրաստատիկ բնույթի ուժերի (ինդուկցիոն, քիմիական, ջերմային ևն) ստեղծված կողմնակի դաշտի լարվածությունը:Օհմի օրենքը կոմպլեքս տեսքով ճիշտ է նաև սինուսարդային քվազիստացիոնար հոսանքների համար. zI=Ɛ, որտեղ z=r+ix-ը լրիվ կոմպլեքս դիմադրությունն է (r-ը շղթայի ակտիվ դիմադրությունն է, x-ը ռեակտիվ դիմադրությունը):