Բեսելի ճառագայթ

Վիքիպեդիայից՝ ազատ հանրագիտարանից
Jump to navigation Jump to search

Բեսելի ճառագայթը−համարվում է էլեկտրամագնիսական,ակուստիկ,նույնիսկ գրավիտացիոն դաշտի ճառագայթում,որի ամպլիտուդը նկարագրված է առաջին կարգի Բեսելի ֆունկցիայում։

Ակսիկոնիկ ոսպնյակի դիագրամը եւ դրանից ստացվող Բեսելի ճառագայթը

Բեսելի իրական ճառագայթը չի շեղվում:Դա նշանակում է,որ այն տարածվում է առանց կոտրվելու եւ ցրվելու,ի տարբերություն ասենք սովորական լույսի(կամ ձայնի) ալիքի,որոնք ցրվում են սկսած այն կետից,որի վրա սեւռված էին:Բեսելի ճառագայթը նաեւ ինքնավերականգնվող է,այսինքն ճառագայթը կարող է մի միկետում մասնակի ծածկված (թաքնված) լինի,սակայն տարածման առանցքով շարունակվող կետում ձեւափոխվում է։

Բեսելի ճառագայթի լայնակի հատույթը եւ ինտենսիվության գրաֆիկը

Ինչպես հարթ ալիքի դեպքում,Բեսելի իսկական ճառագայթում հնարավոր չէ ստեղծել,քանի որ այն անվերջ է եւ անհրաժեշտ է էներգիայի անսահմանափակ քանակություն:Սակայն,հնարավոր է ստեղծել բավականին մոտ նմանակ,որը կարեւոր է օպտիկայում,քանի որ այն գրեթե չի շեղվում հաշվարկվող վերջնական կետում:Մոտեցված Բեսելի ճառագայթը ստեղծվում է Հաուսի ճառագայթի սեւեռումով ակսիկոնիկ ոսպնյակի միջոցով,որը ստեղծում է Բեսել-Հաուսի ճառագայթը;

Բեսելի ճառագայթի հատկությունները նրան դարձնում են օպտիկական ունելիի ստեղծման համար հիմնական գործիք,քանի որ ճիշտ ընտրված Բեսելի ճառագայթը պահպանում է հաստատուն սեւռման անհրաժեշտ հատկությունները,որոնք համամասնական են բռնելու հատվածին եւ նույնիսկ կարող են մասամբ «կողպել» դիէլեկտրիկի մասնիկները պահպանման ժամանակ:Հնարավոր է նաեւ առանց հավասարակշռության կետի ձգումը ճառագայթի աղբյուրին։

Բեսելի ճառագայթի կենտրոնական,պայծառ տիրույթի կրկնակի կազմավորումը արգելքի ետեւում